دانلود مقالهISI کم انرژی الکترون RE انعکاس از طلا، و پسیو یا (0 0 1) برای استفاده در تصویربرداری اسپین lters فی

اختصاصی از یارا فایل دانلود مقالهISI کم انرژی الکترون RE انعکاس از طلا، و پسیو یا (0 0 1) برای استفاده در تصویربرداری اسپین lters فی دانلود با لینک مستقیم و پرسرعت .

موضوع فارسی : کم انرژی الکترون RE انعکاس از طلا، و پسیو یا (0 0 1) برای استفاده در تصویربرداری اسپین lters فی

موضوع انگلیسی :Low-energy electron reflection from Au-passivated Ir(0 0 1)
forapplication in imaging  spin-filters

تعداد صفحه : 9

فرمت فایل :pdf

سال انتشار :2014

زبان مقاله : انگلیسی

چکیده

ما در اصل، آماده سازی، و کالیبراسیون یک آینه الکترون اسپین پلاریزه در توصیف
چند کاناله کالریمتری بچرخد. ما نشان می دهد اطلاعات به دست آمده توسط دو دستگاه مستقل (یک زاویه سنج نوع LEED تنظیم و شتاب-میکروسکوپ تنظیم کردن) و مقایسه آنها را به نتایج یک تئوری پراکندگی چند نسبیتی. ما همچنین اثرات انحراف و ساختار موزاییک از crystal.For تشخیص چند کانال ما فی دوم افزایش 5000 برابر بهره وری در طول زندگی تک کانال اسپین detector.The آشکارساز بیش از 6 ماه در بحث فوق العاده است خلاء بالا.

کلمات کلیدی: فیزیک ماده چگال
مغناطیس
علم سطح

دانلود پایان نامه لیزر الکترون آزاد free eleetron laser (FEL)

اختصاصی از یارا فایل دانلود پایان نامه لیزر الکترون آزاد free eleetron laser (FEL) دانلود با لینک مستقیم و پرسرعت .

فرمت فایل : word(قابل ویرایش)

تعداد صفحات:43

پایان نامه برای دریافت درجه کارشناسی فیزیک 

فهرست مطالب:
عنوان                                                                                  صفحه
فصل اول    1
مقدمه‌ای راجع به لیزر:    1
خواص اساسی نور تقویت شده:    6
3- درخشش بالا:    6
مقدماتی از طیف نمایی:    7
ساختار الکترونی- مولکولی:    8
فصل دوم    9
اصول لیزر الکترون آزاد    9
لیزر الکترون آزاد:    9
اساس کار لیزر الکترون آزاد:    11
فصل سوم    23
معرفی میدانهای ویگلر (wiggler)    23
انواع ویگلرها در لیزرهای الکترون آزاد    23
معرفی میدان ویگلر:    23
مکانیسم میدانهای ویگلر:    24
انواع ویگلر در لیزرهای الکترون آزاد    27
تعریف ویگلر (میدان پیچ دهنده):    27
انواع ویگلرها:    28
شکل  آرایش ویگلر با آهن ربای الکتریکی    29
پلاسما، مادۀ فعال لیزر الکترون آزاد:    33
پایدار سازی یک باریکۀ الکترونی:    34
فصل چهارم    36
لیزر الکترون آزاد- کاربردهای آن    36
چگونه بهره لیزر الکترون آزاد را افزایش دهیم؟    36
چکیده مطالب    36
لیزر الکترون آزاد- کاربردهای آن:    36
چکیده مطالب    42
منابع    43

فصل اول مقدمه‌ای راجع به لیزر:

دو اصطلاح "لیزر " و "میزر" مشخص کننده ادوات جدیدی‌اند موسوم به "تقویت کننده‌های کوانتومی" و مخفف به ترتیب «تقویت میکرو موج توسط گسیل برانگیختة تابش» و «تقویت نور توسط گسیل برانگیخته تابش» می‌باشند.

در شکل اجزاء لیزر مشاهده می‌شود:

   

شکل

بطور خلاصه، برای حصول عمل تقویت کوانتوم‌های انرژی ابتدا لازم است به محیط انرژی داده شود تا خاصیت تقویت کنندگی در آن بوجود آید یا اصطلاحاً فعال شود، در مرحله بعد جمعت فوتونها در اثر فرآیند «گسیل برانگیخته» در محیط فعال شده افزایش می یابد. و در آخرین مرحله ممکن است مقداری از فوتونها را با همان فاز بدرون محیط برگردانده شوند که در شکل بصورت «پس خور مثبت» نشان داده شده است.

از نظر تاریخی مقاله اینشتین، را در زمینه ترمودینامیک آماری، برای بررسی مسئله جسم سیاه درون یک مشدد از دیده کوانتش انرژی برای اجزاء ماده و تصویر ذره‌ای نور «فوتون» استفاده کرده – که نخستین طلیعه ظهور این ابزار می‌دانند. اما تحقق عملی آن در سال 1958 بطول انجامید.

تا سرانجام در سال 1960 میمن با تابانیدن «تپ نوری شدید» حاصل از یک لامپ فلاش حلقوی، به یک میله مرکزی از جنس یاقوت مصنوعی توانست نخستین لیزر را بسازد. و تا امروز از مواد مختلف در حالات گوناگون (جامد- مایع- گاز و پلاسما) برای تقویت فوتونی در محدوده وسیعی از طیف استفاده شده است که همگی آنها با عنوان کلی لیزر شناخته می­شوند.

در ادامه توجه مان را به اجزاء اساسی تقویت کننده­ها معطوف می­کنیم:

الف) گسیل برانگیخته:

انیشتن در ضمن بررسی مسئله جسم سیاه یک مشدد بسته که در تعادل ترمودینامیک با جسم در دمایباشد از ایده­های کوانتش انرژی تابش کننده­ها و کوانتش انرژی الکترو مغناطیس نظریه فوتونی استفاده نمود.- ولی دریافت که برای حصول تابع توزیع پلانک- برای چگالی فوتونها بر حسب فرکانس لازم است سه نوع برهم کنش فوتون- ماده را در نظر گرفت، که یکی جذب و دو تا گسیل هستند.

یکی از آنها فرآیندهای گسیل خودبخودی است و تابع مشخصات درونی ذره میباشد. و دیگری در اثر تداخل فوتون با یک سیستم در حالت تحریکی و افت آن به یک حالت پائینی بطوری که اختلاف انرژی آنها برابر انرژی فوتون ورودی باشد رخ می­دهد «گسیل القایی یا برانگیخته». فوتون حاصله علاوه بر هم انرژی بودن با فوتون ورودی هم راستا و همدوس نیز هست. برای اثبات می‌توان از تصویر کلاسیک تشدید بین دو نواسانگر یکسان کمک گرفت.

ب) ایجاد وارونی جمعیت (فعال کردن محیط):

در نظریه ذره­ای، هر محیط مادی در واقع مجموعه­ای از سیستم­های کوانتومی میباشد. در این حالت چنانچه NO را چگالی اجزاء در حالت پایه و Ni را چگالی اجزاء در حالت تحریکی liم با انرژی E در نظر بگیریم خواهیم داشت:

Ni = No

T، دمای محیط در شرایط تعادل ترمودینامیکی در واحد مطلق است، اکنون دو تراز دلخواه را در نظر می­گیریم، با انرژی­های و چگالیهای اجزاء بطوری که

    و   در حالت

     و  

برای فوتونی با انرژی احتمال جذب شدن بیشتر از تقویت بر اثر گسیل القایی میباشد.

پس به دیگر شرط اینکه محیط قابلیت تقویت داشته باشد اینست که (شرط وارونی جمعیت) و با توجه به:  

و از قبل که داشتیم

لازمۀ این امر برقراری شرط است. اما فرآیندی منجر به منفی شدن دمای مطلق شود از دیدگاه کلاسیک ممکن نیست پس از طریق عادی ما حداکثر خواهیم داشت:

که در این حالت هم تعداد کل گسیلها برابر جذبهاست. و در واقع محیط خنثی خواهد بود.

در نتیجه برقراری شرط تقویت محیط با بودن در تعادل ترمودینامیکی کلی و فراگیر مستقل از زمان- حداقل برای عملکرد پیوسته منافات دارد.

لهذا برای عملی کردن وارونی جمعیت بین دو تراز احتیاج به حضور یک با بیشتر تراز واسط هست. بر این اساس سیستم­های لیزی به دو گروه عمدۀ

«سه ترازی» و «چهار ترازی» تقسیم می­کنند.

تحقیق آزمایش تامسون ( محاسبه نسبت بار به جرم الکترون )

اختصاصی از یارا فایل تحقیق آزمایش تامسون ( محاسبه نسبت بار به جرم الکترون ) دانلود با لینک مستقیم و پرسرعت .

فرمت فایل : word(قابل ویرایش)

تعداد صفحات:8

در آزمایش تامسون از اثر میدان الکتریکی و میدان مغناطیسی استفاده شده است. دستگاهی که در این آزمایش مورد استفاده قرار گرفته است از قسمتهای زیر تشکیل شده است:

الف ) اطاق یونش که در حقیقت چشمه تهیه الکترون با سرعت معین می باشد بین کاتد و آند قرار گرفته است. در این قسمت در اثر تخلیه الکتریکی درون گاز ذرات کاتدی ( الکترون ) بوجود آمده بطرف قطب مثبت حرکت می کنند و با سرعت معینی از منفذی که روی آند تعبیه شده گذشته وارد قسمت دوم می شود. اگر بار الکتریکی q  تحت تاثیر یک میدان الکتریکی بشدت E  قرار گیرد، نیروییکه از طرف میدان بر این بار الکتریکی وارد می شود برابر است با:      

F= q.E

 در آزمایش تامسون چون ذرات الکترون می باشند q = -e بنابراین:

F= -eE  

از طرف دیگر چون شدت میدان E  در جهت پتانسیلهای نزولی یعنی از قطب مثبت بطرف قطب منفی است بنابراین جهت نیرویF   در خلاف جهت یعنی از قطب منفی بطرف قطب مثبت می باشد. اگرx  فاصله بین آند و کاتد باشد کار نیروی F در این فاصله برابر است با تغییرات انرژی جنبشی ذرات . از آنجاییکه کار انجام شده در این فاصله برابراست با مقدار بار ذره در اختلاف پتانسیل موجود بین کاتد وآند بنابراین خواهیم داشت

ev0 =½m0v2

که در آن  v0    اختلاف پتانسیل بین کاتد و آند e  بار الکترون  v  سرعت الکترون و  m0  جرم آن می باشد. بدیهی است اگر v0  زیاد نباشد یعنی تا حدود هزار ولت رابطه فوق صدق می کند یعنی سرعت الکترون مقداری خواهد بود که می توان از تغییرات جرم آن صرفنظ نمود . بنابراین سرعت الکترون در لحظه عبور از آند بسمت قسمت دوم دستگاه برابر است با:

v = √(2e v0/ m0)

ب) قسمت دوم دستگاه که پرتو الکترونی با سرعت v وارد آن می شود شامل قسمتهای زیر است :

1- یک خازن مسطح که از دو جوشن  A  وB  تشکیل شده است اختلاف پتانسیل بین دو جوشن حدود دویست تا سیصد ولت می باشد اگر پتانسیل بین دو جوشن را به v1   و فاصله دو جوشن را به d   نمایش دهیم شدت میدان الکتریکی درون این خازن E = v1/d   خواهد بود که در جهت پتانسیلهای نزولی است.