پایان نامه ارشد رشته فیزیک مورفولوژی، بررسی خواص الکتریکی - اپتیکی برمو ایندیوم فتالوسیانین و بررسی خواص حسگری گاز اکسیژن

اختصاصی از یارا فایل پایان نامه ارشد رشته فیزیک مورفولوژی، بررسی خواص الکتریکی - اپتیکی برمو ایندیوم فتالوسیانین و بررسی خواص حسگری گاز اکسیژن دانلود با لینک مستقیم و پرسرعت .

پایان نامه آماده

دانلودپایان نامه ارشد رشته فیزیک مورفولوژی، بررسی خواص الکتریکی - اپتیکی برمو ایندیوم فتالوسیانین و بررسی خواص حسگری گاز اکسیژن بافرمت ورد وقابل ویرایش تعدادصفحات85

چکیده

در این پژوهش، خواص الکتریکی - اپتیکی برموایندیوم فتالوسیانین و به کارگیری آن به عنوان حسگر گازی مورد مطالعه قرار می گیرد. لایه های نازک فتالوسیانین برموایندیوم به روش پرتو الکترونی بین الکترودهای آلومینیوم به صورت ساندویچی تهیه شد. مورفولوژی نمونه ها توسط میکروسکوپ الکترونی ( SEM ) مورد تحقیق قرار گرفت و نانوساختار بودن سطح لایه مشاهده شد.   با افزایش دما جریان به صورت غیر خطی ( غیر اهمیک) افزایش می یابد. مقدار انرژی فعال سازی از وابستگی رسانندگی به دما محاسبه گردید.  مقدار گاف نواری اپتیکی برموایندیوم فتالوسیانین به کمک طیف جذبی محاسبه گردید. قطعه ساخته شده می تواند به عنوان حسگر گازی و همچنین به عنوان سلول خورشیدی ( با توجه به گاف نواری اپتیکی پهن 3.27 الکترون ولت) مورد استفاده قرار گیرد.   آنالیز های I-V نشان می دهند که در دماهای بالا و در حضور گاز اکسیژن با افزایش ولتاژ، جریان برای نمونه با لایه نشانی  nm80 فتالوسیانین ، افزایش می یابد و نمونه لایه نشانی شده، در دمای اتاق مناسب ترین نمونه برای حسگری گاز  می باشد. 

  مقدمه

در شروع قرن بیست و یکم، با انقلاب تازه ای در الکترونیک مواجه هستیم که این امر ناشی از توسعه و ادارک طبقه جدیدی از مواد هست که عموما به نیمه رساناهای آلی معروفند. با اختراع ترانزیستور در اواسط قرن اخیر، نیمه رساناهای غیر آلی همچون سیلیسیوم و ژرمانیوم نقش عمده ای را به عنوان مواد پر کاربرد در الکترونیک بر عهده داشتند. در همان سال ها، تغییر قطعات الکترونیکی (که بیشتر به صورت لوله های خلا بودند) با قطعات جدید حالت جامد نقطه عطفی در پیشرفت بود، بطوریکه در اواخر قرن بیستم این پیشرفت منجر به پیدایش نیمه رساناهای میکروالکترونیک  گردید. به یقین می توان گفت نیمه رساناهای آلی ماده جدیدی نیستند. اولین مطالعه بر روی این مواد در مورد رسانندگی نوری و تاریکی بلور آنتراسن   به اوایل قرن بیستم بر می گردد. ]1[ بعد از آن با کشف الکترولومینسانس  در سال 1960، بلور های مولکولی مورد بررسی تعداد زیادی از محققان قرار گرفت. این تحقیقات میتواند پایه ی فرایند های درگیر در گذار نوری و انتقال حامل های بار در این مواد باشد. ]2-3[ با وجود این، علی رغم همه اصول جدیدی که در نیمه رساناهای آلی همچون دیود های الکترولومینسانس به کار گرفته می شود اما کارکرد آنها در علوم تصویر شبیه به همان هایی است که در ابزار آلات تصویری امروزی استفاده می شود. ]4[ اساسی ترین مشکلی که استفاده از آن ها را اکنون محدود می کند، کارکرد در ولتاژ های بالاست که این به خاطر به کار گیری مواد بلوری در ضخامت های میکرو متر تا میلی متر است. در سال 1970 با سنتز   موفقیت آمیز پلیمر های مخلوط  و کنترل آلاییده گی  آن ها ، گروه دیگری از نیمه رسانا های آلی بنیان گذاری شد ]5[ که منجر به جایزه نوبل در شیمی در سال 2000 گردید. این پلیمر های رسانا به همراه نیمه رساناهای آلی ( پلیمر های مولکولی آلاییده) نقطه آغازی برای کاربرد در الکترونیک آلی به عنوان لایه های رسانش ]6[ گردید. استفاده از مواد نیمه رسانای غیر آلاییده تا سال 1980 ادامه داشت و این بیشتر به خاطر اثر فتوولتایی  کافی آنها در نیمه رساناهای آلی نا همگن  نوع n و نوع p بود. اصلی ترین انگیزه برای استفاده از نیمه رسانا های آلی با اثبات کارایی عظیم این مواد در دیود های الکترولومینسانس بود که به صورت لایه های نازک به روش تبخیر در خلا ساخته شد. ]7[ تلاش های زیادی در آزمایشگاه های دانشگاهی و صنعتی در طی 15 سال اخیر صورت گرفت، عمده این تلاش ها کار بر روی دیود های نوری آلی بود که منجر به ساخت اولین نمایشگرOLED  شد. ]8[ از دیگر کابرد های نیمه رسانا های آلی می توان به حسگر های گازی ]9[، سلول های خورشیدی ]10 [و ترازیستور های اثر میدانی آلی ]11[ اشاره کرد. 1-2  مواد  همانطور که در بالا اشاره شد، دو گروه از مواد نیمه رسانای آلی وجود دارد: موادی با وزن مولکولی پایین و پلیمر ها. در حالت کلی هر دوی این مواد به صورت سیستم های الکترونی   می باشند که از طریق هیبریداسیون  اوربیتال های   اتم های کربن در این مولکول ها به وجود می آیند(شکل 1 را ببینید).

 فهرست مطالب
عنوان                                                                                                                صفحه                                                                                                                                                                                                                                      
فصل اول:  نیمه رسانا ها و لایه های نازک
1-1مقدمه    1
2-1مواد     2
1-3 خواص اساسی نیمه رساناهای آلی     4
1-4 رابطه نوار انرژی    6
1-5 ساختار قطعات و خواص آنها    10
1-6 لایه های نازک    10
1-6-1 مفهوم لایه های نازک    11
1-6-2 خواص لایه های نازک    12
1-6-3 خواص الکتریکی    12
1-6-4 خواص نوری    13
فصل دوم:  فتالوسیانین و حسگر
2-1 مقدمه    15
2-2 ویژگی های فتالوسیانین    15
2-3 کاربرد های ترکیبات فتا لوسیانین در صنعت    16
2-4 تعریف حسگر و کاربرد های آن    17
2-5 خصوصیت حسگر ها    18
2-6 حسگر های گازی    19
2-7 حسگر گازی فتالوسیانین    19
فصل سوم:  دستگاه های اندازه گیری
3-1 مقدمه    22
3-2 روش های تبخیر     22
3-2-1 گرم کردن مقاومتی مستقیم    22
3-2-2 گرم کردن مقاومتی غیر مستقیم :(سیستم تبخیر حرارتی)    22
3-2-3 گرم کردن بوسیله باریکه الکترونی (سیستم تبخیربا باریکه الکترونی و رسوب فیزیکی بخار با باریکه الکترون    24
3-3 سیستم های خلاء    26
3-4 تبخیر در خلاء    27
3-4-1 مبانی فیزیکی    27
3-4-2 روش های تجربی    28
3-5 قسمت های اصلی دستگاه لایه نشانی در خلاء    28
6-3  طریقه ی استفاده از دستگاه لایه نشانی آزمایشگاه ماده چگال    38
3-7 زیر لایه ها و خواص آنها    40
3-8 پراش اشعه ایکس و تکنیک های XRD    41
3-8-1 روش لاوه (Laue method)    42
3-8-2 روش کریستال چرخان (Rotating crystal)    43
3-8 -3 روش پودری     41
3-8-1 روش لاوه (Laue method)    42
3-9 میکروسکوپ الکترونی روبشی و تعیین مورفولوژی    46

 فصل چهارم : مراحل ساخت نمونه و آنالیز داده ها
4-1 مراحل ساخت نمونه های برم ایندیوم فتالوسیانین    49
4-1-1 آماده سازی زیر لایه    49
4-1-2 لایه نشانی برم ایندیوم فتالوسیانین در خلاء    50
4-1-3 ساخت قطعات    52
4-2بررسی ریخت شناسی و ساختاری ماده    55
4-3 اندازه گیری بر روی طیف جذبی لایه های نازک UV.VISIBLE    64
4-4  خواص الکتریکی DC    67
4-4-1 خواص الکتریکی قطعه Al/BrInPc/Al    67
4-4-2 وابستگی رسانندگی به دما و اندازه گیری انرژی فعالسازی    76
4-5 بررسی نمونه ها در حضور گاز اکسیژن    78
4-6 نمودار های پاسخ –ولتاژ(sensitivity)    81
نتیجه گیری    84
پیشنهادات    85
منابع    86

دانلود مقاله شناخت و بررسی انواع شیشه های اپتیکی

اختصاصی از یارا فایل دانلود مقاله شناخت و بررسی انواع شیشه های اپتیکی دانلود با لینک مستقیم و پرسرعت .

فرمت فایل : word(قابل ویرایش)

تعداد صفحات:32

فهرست مطالب :
   

1)    مقدمه                                      
2)    ترکیبات شیشه
3)    روش ساخت شیشه
4)    خواص شیشه ها
5)    دسته بندی شیشه ها بر اساس مصارف اقتصادی
6)    نقش کانیها در تهیه ی شیشه
7)    دسته بندی شیشه ها بر اساس ترکیبات شیمیایی
8)    شیشه های ویژه
9)    شیشه ها ی اپتیکی
10)    روش ساخت شیشه های اپتیکی
11)    تاثیر تنش در در خواص شیشه های اپتیکی
12)    انواع عدسی های دیدگانی – عدسی عینک
13)    عدسی هایی با ضریب شکست زیاد
14)    عدسیهای فتوکرومیک
15)    انواع عدسی های فتوکرومیک
16)    انواع فتوبراون ها  

17)  منابع و مآخذ

دانلود تحقیق خواص اپتیکی مواد (رسانا و غیر رسانا)

اختصاصی از یارا فایل دانلود تحقیق خواص اپتیکی مواد (رسانا و غیر رسانا) دانلود با لینک مستقیم و پرسرعت .

فرمت فایل : word(قابل ویرایش)

تعداد صفحات:45

مقدمه:
بمنظور آشنائی با خواص اپتیکی مواد (رسانا و غیر رسانا) میبایست میدان الکتریکی E و میدان مغناطیسی B را در مواد بررسی نمود یا در واقع به عنوان محیط موجبری که انرژی یا موجی را انتقال میدهد مورد کنکاش قرار داد. لذا می بایستی که بحث الکترومغناطیسی را بعنوان زیربنا و ساختار لایه های اپتیکی مورد استفاده قرار داد از آنجاییکه عنوان پروژه طراحی فیلترهای نوری میباشد لذا ما فرض میگیریم که خواننده آشنا به مطائل الکترومغناطیسی است ما صرفاً به اعمال شرایط مرزی در یک مرز یا مرز دو محیط بسنده می نمائیم. طراحی فیلترهای منوری بمنظور بازتاب و یا عبور طول موج های خاص و یا باند خاص از طول موجها طراحی میگردد که میزان بازتاب و عبور آن برای طراح بعنوان کیک پارامتر قابل تغییر مطرح می باشد و در واقع میزان بازتاب و عبور را در محدوده خاصی که مورد مظر است اتفزایش و یا کاهش میدهد و یا پالایش طول موجها را با بالا بردن میزان عبور یک طول موج و یا یک محدوده طول موجها و کاهش عبور دیگر طول موجها بوسیله بازتاب یا جذب را انجام میدهد که همه اینها در طراحی فیلتر عملی میگردد.
نیاز و کاربرد به لاسه نشانی و یا طراحی فیلترهای نوری برای آینه های گرمایی (بازتابنده های گرمایی) و آینه های سرد، (که آینه های گرمایی فروسرخ را بازتاب و آینه های سرد فروسرح را عبور میدهند و در نورافکنها استفاده میشود).
آینه های دوررنگی (شامل پالایه های نوارگذاری که بررخهای منشوری لایه نشانی شده تا نور را در دوربینهای رنگی به کانالهای قرمز، سبز و آبی تقسیم کند) آینه های لیزر با بازتاب بالا و یا در انترفرومترهای فابری پرو، مایکسون، لنزهای دوربین های عکاسی، نظامی، تلسکوپها، دوربین های نظامی دید در شب، هدایتگر موشک و ... میباشد.
در این پروژه تکیه بر فیلترهای ضد بازتاب و تا حدی محدود به آینه ها نیز اشاره می نمائیم و ضمناً تلاش بر این بوده که با دستیابی به متد طراحی و محاسبات آن به قدرت طراحی فیلتر توسط کامپیوتر دست یابیم که به این منظور یک سری برنامه هائی در جهت طراحی کارائی فیلترها نوشته شد که نیاز به گسترش خیلی بیشتری دارند بهر حال برای این پروژه بالغ بر 200 صفحه ترجمه و مطالعه شده و نیز بالغ بر 100 ساعت کار با کامپیوتر برای دستیابی به بهترین طراحی ها و برنامه نویسی انجام گردیده است.
امیدوارم این مجموعه در هرچه آشنا شدن به فیلترهای مختلف با محاسبات و طراحی آنها و کارهای عملی انجام شده نقطه شروعی در جهت طراحی فیلتر در صنعت و ... عملی شده باشد.
 
مرز:
فیلترهای نازک معمولاً شامل یک تعدادی مرز بین لایه های همگن هستند و خوبست بدانیم که این مرزها چه اثری روی موج فرودی که ما می خواهیم محاسبه کنیم خواهند گذاشت یک تک مرز ساده ترین حالت میباشد. ابتدا فرض می گیریم جذب در لایه ناچیز و صفر باشد و یک موج هارمونیک پلاریزه تخت را برای موج فرودی درنظر گرفته ایم هنگامی که یک موج به یک مرز بین دو محیط برخورد می کند یک قسمت از آن بازتاب و یک قسمت آن عبور می کند شکل همه آنها بصورت eiwt میباشد منتهی یک اخلاف فاز از این قسمت ناشی میشود که به میزات ضخامت محیط عبوری دارد. ضمناً میزان دامنه عبوری نیز تغییر می نماید.
میدانیم که میدان الکتریکی مماسی و میدان مغناطیسی مماسی موج فرودی در عبور از مرز در محیط ÷یوسته است. (محیط دی الکتریک درنظر گرفته شده است) با توجه به شکل و با توجه به شرایط مرزی میدانهای E و B را در دو طرف مرز میتوان با معادلات زیر نوشت:
 
که در اینجا   میدان E فرودی اولیه
که در اینجا   میدان E بازتابیده از مرز اول a
  میدان E عبوری از مرز اول a
  میدان E بازتابیده از مرز دوم b
  میدان E عبوری از مرز دوم b
  حاصل جمع تمام میدانهای E که بطرق فصل مشترک a فرود میآیند
  حاصل جمع تمام میدانهای E که بطرق فصل مشترک b فرود میآیند
برای میدان مغناطیسی هم داریم:
 
بکمک عبارت زیر
 
مقادیر   و   را بر حسب میدان E می نویسیم:
 
که   و   و   را اینگونه تعریف می کنیم:
 
و نور با یکبار ÷یمودن لایه اختلاف فازی معادل
 
را ÷یدا می کند که nt ضخامت ا÷تیکی و t ضخامت حقیقی می باشد و n ضریب شکست آن است.
و بعد از جایگذاری در معادله شرایط مرزی به معادلات زیر دست می یابیم.
 
و از آنجا داریم:
 
که ماتریس فوق را ناتریس انتقال گویند و این ماتریس میدان الکتریکی و مغناطیسی در سوی دیگر مرز را بما میدهد. این ماتریس را میتوان برای هر لایه نوشت که ضخامت فازی آن   از ضخامت فیزیکی آن یعنی t ناشی می شود.
 
اگر چند لایه داشته باشیم برای هر لایه یک ماتریس انتقال میتوان نوشت که اگر بخواهیم میدان را در لایه لازم بدانیم از شکل زیر استفاده میکنیم.
 
و میتوان ماتریس انتقال کل را حاصلضرب تمام ماتریس انتقال تک تک لایه ها دانست.
 
با این تعریف و مراجعه به شرایط مرزی میتوان
به جای   معادلش یعنی  
به جای   معادلش یعنی  
به جای   معادلش یعنی  
به جای   معادلش یعنی  
اندیس s برای ÷ایه که بصورت Substrate نوشته میشود بکار میرود.
 
و می توان با تقسیم کردن طرفین بر   بصورت
 
نوشت با استفاده از معادلات اخیر می توان ضرائب بازتاب و عبور را بصورت زیر تعریف نمائیم:
  ضریب عبور،              ضریب بازتاب
و شکل کلی ضرائب بازتاب و عبور برای هر چند لایه بصورت زیر می باشد:
ضریب بازتاب                
ضریب عبور                    
و شکل ساده آن در فرود عمود بشکل زیر می باشد که در آنجا n0 ضریب شکست محیط فرود n1 ضریب شکست لایه و ns ضریب شکست پایه می باشد.
 
 
که میزان عبور از رابطه                          
که میزان بازتاب از رابطه                        
بدست می آید برای اینکه برای نور پلاریزه E1 و E11 یعنی برای نوری که میدان E آن عمود بر صفحه تابش می باشد و میدان الکتریکی که موازی صفحه تابش می باشد مقدار فرق می کند در واقع برای نور S پلاریزه و P پلاریزه بصورت زیر می باشد.
برای E1 عمود بر صفحه تابش                 
برای E11 با صفحه تابش                    
لازم بذکر است برای فرود عمودی که E1 و E11 متمایز نیستند عبارتها معادل اند زیرا   می شود ولی در مورد فرود مایل نتایج برای هر قطبیدگی باید محاسبه شود. برای مثال بازتاب بصورت زیر بدست می آید:
 
ضخامت:
ضخامت عامل موثری در ایجاد اختلاف فاز می باشد لذا هنگامی که ضخامت تغییر می کند اختلاف فاز ایجاد شده باعث کاهش یا افزایش بازتاب می شود. میزان اختلاف فاز از رابطه زیر بدست می آید.
که در رابطه روبرو k عدد موج و   اختلاف راه نوری می باشد.  
  = اختلاف راه نوری =   و  
برای اینکه ما یک اختلاف فاز   ایجاد کنیم تا در یک رفت و برگشت نور در یک لایه اختلاف فاز   با نور فرودی ایجاد شود بایستی در فرمول قرار داده تا مقدار ضخامت را بدست آوریم:
در فرود عمود   می باشد  
و مقدار nt ضخامت اپتیکی بدست آمده از فرمول روبرو مقدار   بدست می آید.                
که این مقدار ضخامت برای ایجاد اختلاف فاز   لازم است و مقدار فیزیکی ضخامت لایه از رابطه زیر بدست می آید:
 
در شکل روبرو برای اینکه نور فرودی با بازتابی، o180  اختلاف فاز داشته باشد بایستی مقدار ضخامت اپتیکی لایه باید  در نظر گرفته شود.
علت اینکه ما اختلاف فاز   بین نور رودی و بازتابی ایجاد نمائیم بعلت این است که بتوانیم با ناهمسازی بین موج فرودی و بازتابی باعث عدم بازتاب در سطحی شده و در نتیجه عبور را افزایش دهیم و اگر مایل به ساخت آینه باشیم می بایست بین نور فرودی و بازتابی همسازی ایجاد کرده و با هم فاز کردن آنها باعث شویم عبور کم شده و نور فرودی با همان دامنه و فاز در سطح اول بازتاب شده در اینصورت بازتاب افزایش یابد که در اینجا با در نظر گرفتن اختلاف فاز 0  یا 2 می توان مقدار ضخامت اپتیکی را بدست آورد البته برای 2 بار رفت و برگشت نور بایستی مضربی  از   باشد که در نتیجه فقط برای یکبار رفت   مقدار nt برابر   یا مضاربی از    بدست خواهد آمد.
تک لایه ای ضد بازتاب:
برای اینکه یک ضد بازتاب یا کاهنده بازتاب تک لایه داشته باشیم بایستی با در نظر گرفتن ضخامت   که اختلاف فاز   ایجاد می کند و در یک رفت و برگشت o180 اختلاف فاز با نور فرودی (اولیه) ایجاد می کند استفاده کنیم و با استفاده از این شرایط که بازتاب سطح اول را با بازتاب سطح دوم برابر قرار دهیم می توان مقدار اندیس یا ضریب شکست لایه را بدست آورد. با استفاده از فرمولهای فرنل یا همان ضرایب بازتاب و عبور می توان اینگونه نوشت:
 
                 
که   ضریب شکست پایه می باشد و این شرط برای مینیمم بازتاب یا بازتاب صفر لازم است. بعنوان مثال اگر شما یک تک لایه ربع موجی را بخواهید بر روی یک پایه شیشه ای با ضریب شکست 52/1 دور محیط هوا با اندیس 0/1 انتخاب نمائید بایستی لایه شما با استفاده از فرمول فوق مقدار آن از رابطه زیر بدست خواهد آمد:

 
البته ماده ای با ضریب شکست 23/1 در عناصر موجود یافت نمی شود و تنها ضرائب شکست 35/1 و 38/1 در دسترس می باشد که متعلق به کریولیت و   می باشد.
می توان پایه را با ضریب بالا مثل ژرمانیم که حدود 0/4 است انتخاب نمود که در این صورت با استفاده از فرمول مقدار آن بدست می آید:
 
که می توان بعنوان تک لایه ای با ضریب شکست 0/2 بر روی پایه ژرمانیمی نشاند.
منحنی های رسم شده توسط کامپیوتر این دو نوع تک لایه ای بر روی پایه با ضریب کم و بر روی پایه با ضریب زیاد ضمیمه می باشد.
ماتریس انتقال یک تک لایه ای بشکل زیر برای آن نوشته می شود.

دانلود تحقیق شناخت و بررسی انواع شیشه های اپتیکی

اختصاصی از یارا فایل دانلود تحقیق شناخت و بررسی انواع شیشه های اپتیکی دانلود با لینک مستقیم و پرسرعت .

مقدمه

میدانیم که در طبیعت ماده به سه صورت گاز،مایع و جامد وجود دارد که این سه حالت قابل تبدیل به یکدیگر هستند.

تعاریفی که برای این حالت های ماده به کار برده شده به این صورت میباشد:

گاز:

حالتی ازماده است که در ان نیروی جاذبه بین ملکول ها ضعیف بوده و تحرک شدید ملکول ها یا اتم ها وجود هر گونه نظم هندسی را در بین ذرات غیر ممکن میسازد،بنابراین گاز نه حجم ثابت ونه شکل ثابتی دارد.

مایع:

مایعات از نظر بی نظمی و سیالیت مثل گازرفتار میکنند و از نظر تراکم مولکولی مثل جامداتند.

جامد:

در جامدات نیروی جاذبه بین مولکول ها محکم بوده و تحرک مولکول ها نسبت به یکدیگرکم و مولکول ها و اتم ها نظم هندسی مشخسی دارند.

اما شیشه...

شیشه از نظر شفافیت ظاهری مثل آب دارد ولی عملا سیالیت آاب را نداردو شکل ظاهری آن سخت وصلب است، به دلیل بی نظمی در ساختمان مولکولی اش حتی در حالت سخت و صلب خود ماهیت مایع رادارد ،

به عبارتی مذاب شیشه در طی سرد شدن بر خلاف مایعات معمولی ،بدون تشکیل یک ساختمان منظم مولکولی سخت و جامد میشود .

در مایعات معمولی مانند اب وقتی که سرد میشود و به محض رسیدن به دمای انجماد شروع به یخ زدن میکند یا به عبارتی با تشکیل واحد های بلوری منظم جامد میشود ، ولی برای شیشه این طور نیست.

مذاب شیشه در مرحله ی سرد شدن بدون ایجاد تبلور و نظم مولکولی درونی پس از گذشتن از دمایی که به ان دمای شیشه ای شدن (TG )میگویند سخت و صلب میشود.

1)    مقدمه
2)    ترکیبات شیشه
3)    روش ساخت شیشه
4)    خواص شیشه ها
5)    دسته بندی شیشه ها بر اساس مصارف اقتصادی
6)    نقش کانیها در تهیه ی شیشه
7)    دسته بندی شیشه ها بر اساس ترکیبات شیمیایی
8)    شیشه های ویژه
9)    شیشه ها ی اپتیکی
10)    روش ساخت شیشه های اپتیکی
11)    تاثیر تنش در در خواص شیشه های اپتیکی
12)    انواع عدسی های دیدگانی – عدسی عینک
13)    عدسی هایی با ضریب شکست زیاد
14)    عدسیهای فتوکرومیک
15)    انواع عدسی های فتوکرومیک
16)    انواع فتوبراون ها  

شامل 33 صفحه فایل word